متریک رابرتسون - واکر حل دقیقی از معادلات میدان اینشتین در نسبیت عام است. این حل جهان را فضایی همگن، همسانگرد و در حال انبساط توصیف می کند و بر اساس تلاش چهار فیزیکدان: الکساندر فریدمان، جورج لومتر، هوارد رابرتسون و آرتور واکر توصیف شد.
فرض اولیه این متریک همسانگردی و همگنی فضاست. همچنین فرض وابسته بودن مؤلفه های فضایی به زمان نیز اعمال می شود:
که در آن:
• k ثابت انحنای فضاست که نسبت به زمان ثابت است.
• و a ( t ) {\displaystyle a ( t ) \; } عامل مقیاس است که به طور صریح وابسته به زمان است.
• و سرعت نور در r = 0 {\displaystyle r=0\; } برابر است با: c a ( t ) {\displaystyle c \over a ( t ) }
به طور معمول در دستگاه مختصات کروی 0 ≤ r و 0 ≤ θ ≤ π ; و 0 ≤ ϕ < 2 π است.
این متریک حلی از معادلات میدان اینشتین G μ ν − Λ g μ ν = 8 π G c 4 T μ ν منجر به معادلات فریدمان می شود که در آن تنسور ضربه - انرژی همسانگرد و همگن فرض می شود. حل آن معادلات چنین است:
این معادلات پایهٔ نظریه کیهان شناختی مهبانگ است. در متریک رابرتسون - واکر - لنارتی جهان در حال انبساط است و نقطه شروع آن را مهبانگ فرض می کنند.
این نوشته برگرفته از سایت ویکی پدیا می باشد، اگر نادرست یا توهین آمیز است، لطفا گزارش دهید: گزارش تخلففرض اولیه این متریک همسانگردی و همگنی فضاست. همچنین فرض وابسته بودن مؤلفه های فضایی به زمان نیز اعمال می شود:
که در آن:
• k ثابت انحنای فضاست که نسبت به زمان ثابت است.
• و a ( t ) {\displaystyle a ( t ) \; } عامل مقیاس است که به طور صریح وابسته به زمان است.
• و سرعت نور در r = 0 {\displaystyle r=0\; } برابر است با: c a ( t ) {\displaystyle c \over a ( t ) }
به طور معمول در دستگاه مختصات کروی 0 ≤ r و 0 ≤ θ ≤ π ; و 0 ≤ ϕ < 2 π است.
این متریک حلی از معادلات میدان اینشتین G μ ν − Λ g μ ν = 8 π G c 4 T μ ν منجر به معادلات فریدمان می شود که در آن تنسور ضربه - انرژی همسانگرد و همگن فرض می شود. حل آن معادلات چنین است:
این معادلات پایهٔ نظریه کیهان شناختی مهبانگ است. در متریک رابرتسون - واکر - لنارتی جهان در حال انبساط است و نقطه شروع آن را مهبانگ فرض می کنند.
